ルジャンドル変換とハミルトニアン

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ルジャンドル変換

ルジャンドル変換とは、2つの対称的な関数の関係を表す数学の公式である。まず、物理的な意味は考えずに2種類の関数\(L\)と\(H\)を
$$\begin{eqnarray}
p&=&\frac{\partial L(\dot{q},q)}{\partial\dot{q}}\\
\dot{q}&=&\frac{\partial H(p,q)}{\partial p}
\end{eqnarray}$$
で定義する。すると、それぞれの関数の全微分は、
$$\begin{eqnarray}
\delta L(\dot{q},q)&=&\frac{\partial L}{\partial\dot{q}}\delta\dot{q}+\frac{\partial L}{\partial q}\delta q=p\delta\dot{q}+\frac{\partial L}{\partial q}\delta q\\
\delta H(p,q)&=&\frac{\partial H}{\partial p}\delta p+\frac{\partial H}{\partial q}\delta q=\dot{q}\delta p+\frac{\partial H}{\partial q}\delta q
\end{eqnarray}$$
となり、両辺を足すと、
$$\begin{eqnarray}
\delta(L+H)&=&p\delta\dot{q}+\frac{\partial L}{\partial q}\delta q+\dot{q}\delta p+\frac{\partial H}{\partial q}\delta q\\
&=&\delta({p\dot{q}})+\left(\frac{\partial L}{\partial q}+\frac{\partial H}{\partial q}\right)\delta q
\end{eqnarray}$$
となる。ここで、任意の\(\delta \dot{q}\)、\(\delta q\)、\(\delta p\)でこの式が成り立つ条件は、
$$\frac{\partial L}{\partial q}=-\frac{\partial H}{\partial q}$$
および
$$L+H=p\dot{q}$$
となる。最後の式より、2つの変数が異なる対称的な関数の変換式
$$\fbox{\(H=p\dot{q}-L\)}$$
が求まり、この変換をルジャンドル変換という。

ハミルトニアン

ここから物理に戻る。ラグランジアン\(L\)の変数\(\dot{q}\)を\(p\)にルジャンドル変換して求まる関数\(H\)をハミルトニアンと言う。関数\(H\)の物理的な意味は、ルジャンドル変換より
$$\begin{eqnarray}
H&=&p\dot{q}-L\\
&=&\frac{\partial L}{\partial\dot{q}}\dot{q}-L\\
&=&\left\{\frac{\partial}{\partial\dot{q}}\left(\frac{1}{2}m\dot{q}^2-V\right)\right\}\dot{q}-\left(\frac{1}{2}m\dot{q}^2-V\right)\\
&=&(m\dot{q})\dot{q}-\frac{1}{2}m\dot{q}^2+V\\
&=&\frac{1}{2}m\dot{q}^2+V\\
&=&K+V
\end{eqnarray}$$
となるから、関数\(H\)が力学の全エネルギーを表すことがわかる。また、変数\(p\)の物理的な意味は、ルジャンドル変換における\(p\)とラグランジアンの関係式
$$p=\frac{\partial L(\dot{q},q)}{\partial\dot{q}}$$
が、以前に導出したラグランジアンと運動量の関係式と同じであることから、変数\(p\)が運動量を表すことがわかる。実際にハミルトニアンの定義式を計算すると
$$\begin{eqnarray}
\frac{\partial H(p,q)}{\partial p}&=&\frac{\partial}{\partial p}\left(\frac{1}{2}m\dot{q}^2+V(q)\right)\\
&=&\frac{\partial}{\partial p}\left(\frac{1}{2m}p^2+V(q)\right)\\
&=&\frac{p}{m}\\
&=&\dot{q}
\end{eqnarray}$$
となり、確かに変数\(p\)が運動量を表すとき、この定義式が成り立つ。


【参考図書】

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